g(((nx, ny, nz, r, t') = ((( +(((k)(nx, ny, nz, t')/rk, where n( = x(/r. (4)

3) The non-existence of dynamic solutions:
It follows expansion (4) that the non-zero time average of G(1)(t would be of O(1/r3) due to

((n( = (((( + n( n()/r, (5)

since the term of O(1/r2), being a sum of derivatives with respect to t', can have a zero time-average. If G(2)(t is of O(K2/r2) and has a nonzero time-average, consistency can be achieved only if another term of time-average O(K2/r2) at vacuum be added to the source of (1). Note that there is no plane-wave solution for (1') [9,18].
It will be shown by contradiction that there is no dynamic solution for (1) with a massive source. Let us define 

((( = ((1)(( + ((2)(( ; (i)(( = ((i)(( - ((( (((i)cd (cd), where i = 1, 2 ;
and
(((((1)(( = - K T(m)(( . (6)

Then (1)(( is of a first-order; and ((2)(( is finite. On the other hand, from (1), one has

(((((2)(( + H(1)(( + G(2)(( = 0 . (7)

Note that, for a dynamic case, equation (7)&

上一页  [1] [2] [3] [4] [5] [6] [7] [8] [9] [10]  ... 下一页  >>